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渣漿泵流動狀態(tài)的分界速度
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具有實際不破壞結(jié)構(gòu)的流動維多夫狀態(tài)(由于流速很小,沒有得到實際應用一具有連續(xù)破壞結(jié)構(gòu)的流動—賓漢體狀態(tài),稱為結(jié)構(gòu)狀態(tài),在這種流動狀態(tài)時,有效(牛頓體)黏性隨著速度增大而減。贿@就證實了結(jié)構(gòu)粘結(jié)的強烈破壞。
具有實際完全破壞結(jié)構(gòu)的流動偽層流動態(tài),不存在流動核,即剪切擴展到整個斷面,但是速度分布圖還不完全與牛頓
流體層流時速度分布相符合。紊流狀態(tài),在這種狀態(tài)下,懸浮液黏塑性對水力阻力實際上沒有影響,在一定流速時,這種狀態(tài)過渡到水力阻力系數(shù)具有恒定值的自模狀態(tài)。
懸浮液在結(jié)構(gòu)狀態(tài)下流動時沿圓管長度方向上壓力損失,懸浮液(實線〉和清水 (虛線〉流動時單位壓力損失曲線單位壓力損失@與利用方程0線性化得到的流量之間變化曲線,即取消除遠小于前兩項的第三項。用方程線性化方法得到的損失直線與軸線璧相交于點:中4夕。為當0=0,即時的壓降。這點位于流量等于零時實隨上面,比實隨高。
懸浮液在管內(nèi)流動時壓力損失曲線與流量有關(guān),從位于式〈2 - 3-0表示的直線與軸線交點下面的點^開始,并且隨著通過管內(nèi)流量的增大更加趨近于這條直線。與方程線性化有關(guān)的實際誤差,主要在比較小的流量時產(chǎn)生,隨著流量增大,誤差變小。
懸浮液流速增大,將導致管壁與液流塑性核之間液體層區(qū)擴大,并且在速度很小時, 這個層的流動狀態(tài)為層流。當壁面切應力趨于無限大時,即流速很大時,具有不破壞結(jié)構(gòu) 塑性核半徑理論上趨于零。實際上當液體層的層流狀態(tài)范圍變得相當廣闊時,其中紊流開 始發(fā)展,并且在一定條件下整個液體運動變?yōu)閭螌恿骱臀闪鳡顟B(tài)。同時懸浮液塑性結(jié)構(gòu)被 破壞,壓力損失變?yōu)榻频扔陴ば韵嗤呐nD液體壓力損失,即與平均流速的二次方成 正比。
為了推廣實現(xiàn)懸浮液從一種狀態(tài)過渡到另一狀態(tài)的條件,適當引用與牛頓流體的雷諾 數(shù)相似的無因次量。具有很大實際意義的是與過渡到自模流動狀態(tài)相對應的雷諾數(shù)
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